هارمونیک ها به وسیله ی بارهای غیرخطی تولید می شوند. وقتی که یک ولتاژ با موج سینوسی به این نوع بارها اعمال می شود، جریانی را که مصرف می کنند، شکل موج غیر سینوسی است .
تولید هارمونیک مرتبه بالا در گازهای اتمی برای دهه ها مورد مطالعه قرار گرفته است و اساس علم آتوثانیه را تشکیل داده است. با این حال، مشاهده هارمونیک های مرتبه بالا از کریستال های توده ای اخیراً در سال 2010 گزارش شده است .
تولید با هارمونیک بالا ( HHG ) یک فرآیند غیر خطی است که طی آن یک هدف ( گاز، پلاسما، نمونه جامد یا مایع ) توسط یک پالس لیزر شدید روشن می شود. در چنین شرایطی، نمونه هارمونیک بالای پرتو تولید ( بالاتر از هارمونیک پنجم ) را منتشر می کند. به دلیل ماهیت منسجم فرآیند، تولید با هارمونیک بالا پیش نیاز فیزیک آتوثانیه است.
شکل 2 تولید هارمونیک مرتبه بالا در کریپتون را نشان می دهد .
شکل 2. تولید هارمونیک بالا در کریپتون .
تولید هارمونیک اختلالی فرآیندی است که در آن از نور لیزر با فرکانس ω و انرژی فوتون ħω می توان برای تولید فرکانس های جدید نور استفاده کرد. در این زمینه، فرکانس های تولیدشده مضرب صحیح nω فرکانس نور اصلی هستند. این فرآیند اولین بار در سال 1961 توسط فرانکن و همکاران با استفاده از لیزر یاقوتی با کوارتز بلورین به عنوان محیط غیرخطی کشف شد .
Perturbative
تولید هارمونیک در جامدات دیالکتریک به خوبی درک شده است و به طور گسترده در فیزیک لیزر مدرن استفاده می شود. در سال 1967 نیو و همکاران، اولین نسل سوم هارمونیک را در گاز مشاهده کردند .
در گازهای تک اتمی تولید با هارمونیک مرتبه بالا تنها به دلایل تقارن امکان پذیر است. همچنین، تولید هارمونیک در رژیم اختلالی ( میدان ضعیف ) با کاهش سریع راندمان با افزایش نظم هارمونیک مشخص می شود. این رفتار را می توان با در نظر گرفتن اتمی که n فوتون را جذب می کند و سپس یک فوتون با انرژی بالا را ساطع می کند، درک کرد. بر این اساس، احتمال جذب n فوتون با افزایش n کاهش می یابد که کاهش سریع شدت هارمونیک اولیه را توجیه می کند .
اولین نسل هارمونیک بالا در سال 1977 در تعامل پالس های لیزر CO2 شدید با پلاسمای تولیدشده از اهداف جامد مشاهده شد. HHG در گازها که امروزه کاربرد بسیار گسترده تری دارد، اولین بار توسط مک فرسون و همکارانش در سال 1987 مشاهده شد و بعداً توسط Ferray و همکارانش مشاهده می شود. همچنین، در سال 1988 با نتایج شگفت انگیزی مشخص شد که هارمونیک های مرتبه بالا در کاهش شدت در مرتبه های پایین یافت می گردد اما پس از آن مشاهده شد که یک فلات را تشکیل می دهند که شدت هارمونیک ها تقریباً در بسیاری از مرتبه ها ثابت می ماند. هارمونیک های فلات که صدها eV را در بر میگیرد، اندازهگیری شدهاست که به رژیم اشعه ایکس نرم گسترش می یابد. این فلات به طور ناگهانی به موقعیتی به نام برش هارمونیک بالا ختم می شود. شکل 3 طیف یک منبع HHG نئونی که توسط لیزر Ti - Sapphire هدایت می شود را به تصویر می کشد .
این نوشته برگرفته از سایت ویکی پدیا می باشد، اگر نادرست یا توهین آمیز است، لطفا گزارش دهید: گزارش تخلفتولید هارمونیک مرتبه بالا در گازهای اتمی برای دهه ها مورد مطالعه قرار گرفته است و اساس علم آتوثانیه را تشکیل داده است. با این حال، مشاهده هارمونیک های مرتبه بالا از کریستال های توده ای اخیراً در سال 2010 گزارش شده است .
تولید با هارمونیک بالا ( HHG ) یک فرآیند غیر خطی است که طی آن یک هدف ( گاز، پلاسما، نمونه جامد یا مایع ) توسط یک پالس لیزر شدید روشن می شود. در چنین شرایطی، نمونه هارمونیک بالای پرتو تولید ( بالاتر از هارمونیک پنجم ) را منتشر می کند. به دلیل ماهیت منسجم فرآیند، تولید با هارمونیک بالا پیش نیاز فیزیک آتوثانیه است.
شکل 2 تولید هارمونیک مرتبه بالا در کریپتون را نشان می دهد .
شکل 2. تولید هارمونیک بالا در کریپتون .
تولید هارمونیک اختلالی فرآیندی است که در آن از نور لیزر با فرکانس ω و انرژی فوتون ħω می توان برای تولید فرکانس های جدید نور استفاده کرد. در این زمینه، فرکانس های تولیدشده مضرب صحیح nω فرکانس نور اصلی هستند. این فرآیند اولین بار در سال 1961 توسط فرانکن و همکاران با استفاده از لیزر یاقوتی با کوارتز بلورین به عنوان محیط غیرخطی کشف شد .
Perturbative
تولید هارمونیک در جامدات دیالکتریک به خوبی درک شده است و به طور گسترده در فیزیک لیزر مدرن استفاده می شود. در سال 1967 نیو و همکاران، اولین نسل سوم هارمونیک را در گاز مشاهده کردند .
در گازهای تک اتمی تولید با هارمونیک مرتبه بالا تنها به دلایل تقارن امکان پذیر است. همچنین، تولید هارمونیک در رژیم اختلالی ( میدان ضعیف ) با کاهش سریع راندمان با افزایش نظم هارمونیک مشخص می شود. این رفتار را می توان با در نظر گرفتن اتمی که n فوتون را جذب می کند و سپس یک فوتون با انرژی بالا را ساطع می کند، درک کرد. بر این اساس، احتمال جذب n فوتون با افزایش n کاهش می یابد که کاهش سریع شدت هارمونیک اولیه را توجیه می کند .
اولین نسل هارمونیک بالا در سال 1977 در تعامل پالس های لیزر CO2 شدید با پلاسمای تولیدشده از اهداف جامد مشاهده شد. HHG در گازها که امروزه کاربرد بسیار گسترده تری دارد، اولین بار توسط مک فرسون و همکارانش در سال 1987 مشاهده شد و بعداً توسط Ferray و همکارانش مشاهده می شود. همچنین، در سال 1988 با نتایج شگفت انگیزی مشخص شد که هارمونیک های مرتبه بالا در کاهش شدت در مرتبه های پایین یافت می گردد اما پس از آن مشاهده شد که یک فلات را تشکیل می دهند که شدت هارمونیک ها تقریباً در بسیاری از مرتبه ها ثابت می ماند. هارمونیک های فلات که صدها eV را در بر میگیرد، اندازهگیری شدهاست که به رژیم اشعه ایکس نرم گسترش می یابد. این فلات به طور ناگهانی به موقعیتی به نام برش هارمونیک بالا ختم می شود. شکل 3 طیف یک منبع HHG نئونی که توسط لیزر Ti - Sapphire هدایت می شود را به تصویر می کشد .
